第367章 杨-米尔斯方程 (2/6)

 洛珞的声音沉静得近乎冰冷：

    “还有前42次磁体测试的所有边缘磁场监测数据，一个比特都不要少，通知星火超算中心，我要一个全新的计算平台任务——命名为场域囚牢。”

    这一次他依旧不打算动用那几百积分，不过好在他还有平替……项目组专有的超算中心。

    虽然算力比不上【流形重构】……也别比了，就不是一个维度层级的东西。

    然而即便它算的又慢，验证的过程还复杂，这次发布新的计算任务还需要专门再设计一套程序，也只能验证对错，别想着让它帮你把数据自动修正，但……能拔脓的就是好膏药，总归比没有强。

    更何况他们目前面对的问题，用超算也就够了。

    剩下的……

    “是！”

    李卫国立刻下令，整个中心再次高速运转起来。

    洛珞则转身走向他的临时“推演室”，按照指挥中心那个给他临时搭建的。

    电脑能解决的只有那些，剩下的……就得靠人脑了。

    巨大的白板早已擦净，他拿起马克笔，动作没有丝毫犹豫，一串流利而艰深的符号瞬间布满了冰冷的钛合金壁面。

    推导的核心逻辑跃然于白板之上：

    物理矛盾的核心：磁漏的本质是超高场强被“强行”约束在极小空间导致的自然溢出。

    杂散磁场B_stray服从麦克斯韦方程组：

    × B_stray =μ J

    · B_stray = 0其中 J包含导体中感应的涡流电流密度 J_eddy。

    正是 J_eddy在邻近区域产生了焦耳热，即热失控的根源。

    同时，B_stray的存在直接改变了激光束流传播介质的有效磁导率和介电常数，根据光的电磁理论，传播方向必然偏离，导致了毫弧偏移。

    Q_eddy产生的热量 T_local会改变导体的电阻率ρ，而ρ的改变又反过来影响 J_eddy =σ(T) E_induced。

    同时，T的上升可能导致材料膨胀形变，改变几何构型，进而影响 B_stray的分布。这是一个正反馈的死循环！方程组变成了：

    J_eddy = f(×B_stray，σ(T_local))

    T_local\/t∝|J_eddy|\/ρ(T_local)+……B_stray = g

    磁漏 B_stray与精密光路\/流体路径的相对位置至关重要。

    一个微小的缝隙或一个尖锐的凸角，都可能导致 B_stray被局部放大，几何参数本身也需要成为动态优化变量，而不再是固定约束。

    想到这里，洛珞突然回想起【剧本游戏】里那些平滑如流水般集成系统。

    他猛地意识到一个关键差异：现实中的强磁场

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